“您看哈，我们先定义一个输运平均自由程，插入平均散射角余弦，中子就会有外推距离d=2λtr/3。”

“对特征系数的倒数开根，具体的数值先不说，外推中子的数字肯定要小于中心a区域的发散中子数量，那么计算出来的怎么可能会是一个大于1的数字呢？”

“所以很明显，诺里斯·布拉德伯里一定少计算了.....某个散度的情景。”

陆光达顿时童孔一缩。

早先提及过。

由于这个框架是诺里斯·布拉德伯里所计算出来的缘故。

因此拿到文件并且翻译过后，陆光达等人只是简单的做了一次核验便直接拿来用了。

毕竟这份文件之前推动了很多卡壳的项目进度，不可能会是气体交换膜那样被人动过手脚的东西。

这种做法就好比你要用电脑设计一个物理模型，某天你恰好得到了一台主机。

这台主机经过初步检测，跑分啊、启动啊、上网啊、下片啊这些功能都没什么问题。

因此你对它的内部构造虽然好奇，但由于物理模型的设计要紧，所以你就没去管具体零部件的情况直接开机使用了。

而眼下徐云点出的这个环节就相当于在告诉他们

亲，这台电脑的cpu某个线程有问题哦——不是被人刻意动了手脚，而是厂商从生产环节便出现了纰漏，连厂商自己可能都不知道哟～

想到这里。

陆光达便忍不住拿起徐云面前的稿纸和笔，认真的看了起来。

众所周知。

中子运输方程的框架很广，不过其中特别重要的概念不多，满打满算也就十来个而已。

而在这些概念中。

对数能降无疑是一个非常重要的概念。

它指的是中子在物质中运动时能量的损失率，表达式是u=lne0/e。

其中e0是中子散射前的能量，e是中子散射后的能量，u就是对数能降。

有了能降的概念以后。

便可以定义某种物质的平均对数能降了。

也就是中子与这种原子每次散射所产生的平均能降

ξ=Δuˉ≈2/.

这个是平均能降的近似计算式，可对原子量a大于10的原子使用。

这样就可以计算出以某种原子制作的材料作为靶心时，中子平均需要散射多少次才能从e0降到指定的e

ne0lneξ。

举个例子。

中子从2mev慢化到0.0253ev的能降，就是u=lne1/e2=18.1856。

当然了。

能降这个概念在后世也进行了部分概念迭代，更多被应用在反应堆领域。

不过眼下这个时代这种概念还是很主流的，无论国内外都要到80世纪才会进行版本更新。

而对于一枚降能的中子来说。

它的‘一生’则要经历慢化和扩散两个过程。

其中慢化的平均时间称为慢化时间，扩散的平均时间称为扩散时间。

中子寿命呢，就可以表示为慢化时间加扩散时间——这应该算是小学一年级难度的加法......

换而言之。

中子在一次核反应中存在的时间，可以用自由程除以运动速度得到，也就是对平均能降进行积分。

等到了这一步。

一个至关重要的概念便出现了。

这也是一个在量子力学与流体力学、以及电动力学中都广泛出现的概念

流密度，j=pv。

所谓流密度，指的是可以用来描述系统内物理量变化的一个量。

从它的样子就可以看出它的意思

密度乘以速度。

密度代表着微元，而速度是与系统边界相垂直的，这表示着离开或者进入系统的微元。

在核工程中。

取中子密度为n，则有中子通量密度，也是中子流密度中子=nv中子/。

也就是每秒经过单位面积的中子数量。

既然中子通量密度可以衡量体系内中子水平的变化情况，再结合到宏观截面Σ具有反应概率的物理意义，所以就可以定义核反应率r中子r=Σ中子/。

这代表着发生核反应的概率，也就是平均单位体积内单位时间内反应掉多少个中子。

这个概念非常简单，也非常好理解。

徐云指出的地方，便是两个步骤中中子密度的对比差值出现了异常。

依旧是举个不太准确但比较好懂的例子来描述这个情况

假设你叫李子明，在一所小学的三年二班读书。

你的班级在教学楼的三层，整栋教学楼相同的教室有几十间，并且一层只有一个入口。

那么所有人去班级的步骤肯定都是这样的

先通过一层入口，沿着楼梯走到各自楼层，然后再进入自己班级。

也就是.....

某段时间内。

进入三年二班这间教室的人数，肯定要远小于从一层进入教学楼的总人数。

换而言之。

二者的比例不说是几比几吧，肯定是要小于....或者说远小于1的——一个班级按照50个人算，走进教学楼的最少有数百号人。

但诺里斯·布拉德伯里计算出的这个框架却不一样。